一、激子模型中的激子态寿命和激子态跃迁率与发射率（论文文献综述）
张开强[1]（2013）在《中子入射Gd核反应全套微观数据的理论计算》文中指出随着钍基熔盐堆项目的启动,我国面向未来能源战略正式开始,各个相关核元素的核反应微观数据都被需求。我们在光学模型假设下,使用国际核实验数据库中的中子与Gd的各个同位素还有天然核的反应的总截面、弹性散射角分布等实验数据,使用APMN06M程序调节寻找参数,找到了一套从理论上描述这个核反应过程与实验结果相符的光学势参数。使用以扭曲波波恩近似为理论基础的DPPM程序,计算出了复合系统核反应过程中的直接非弹的截面数据；然后,由以光学模型假设（对应独立粒子阶段）、扭曲波波恩近似理论（对应复合系统的直接非弹性反应阶段）、激子模型（对应预平衡态复合系统反应阶段）以及Hauser-Feshbach理论（对应平衡态复合系统反应阶段）为理论基础的UNF程序,计算出了中子入射Gd的各个同位素的反应的总截面、弹性散射角分布、直接非弹性散射截面、（n、P、a, d、t、3He）等6个反应道的出射粒子截面、γ粒子出射截面和中子出射的双微分截面。这样,我们计算出了中子与Gd各同位素核反应的全套微观参数。
罗均华[2]（2008）在《14MeV中子引起的核反应截面及系统学研究》文中研究指明用活化法以93Nb（n,2n）92mNb或27Al（n,α）24Na反应截面为中子注量标准,对d+T中子引起的铂同位素：190Pt（n,2n）189Pt、196Pt（n,2n）195mPt、198Pt（n,2n）197Pt、198Pt（n, 2n）197mPt、192Pt（n,2n）191Pt、194Pt（n,p）194Ir、195Pt（n, p）195mIr和196Pt（n,p）196mIr等反应道；钌同位素：104Ru（n,2n）103Ru、98Ru（n,2n）97Ru、96Rn（n,2n）95Ru、96Ru（n, p）96gTc、96Ru（n, p）96mTc、104Ru（n,p）104Tc、102Ru（n, p）102mTc、104Ru（n,α）101Mo、102Ru（n,α）99Mo、96Ru（n,α）93mMo和96Ru（n, d）95mTc等反应道;锶同位素:84Sr（n,2n）83Sr、86Sr（n,2n）85mSr、86Sr（n,2n）85gSr、88Sr（n,2n）87mSr、84Sr（n,p）84Rb、86Sr（n,p）86Rb、88Sr（n,p）88Rb、88Sr（n,α）85mKr等反应道;硒同位素:82Se（n,2n）81mSe、82Se（n,2n）81gSe、82Se（n,2n）81Se、76Se（n,2n）75Se、78Se（n,p）78As、76Se（n,p）76As、74Se（n,p）74As和80Se（n,α）77Ge等反应道;砷同位素:75As（n,2n）74As、75As（n, p）75m+gGe和75As（n,α）72m+gGa三个反应道;锇同位素:192Os（n,2n）191Os、186Os（n,2n）185Os、184Os（n,2n）183mOs、184Os（n,2n）183gOs、184Os（n,2n）183Os、190Os（n,p）190mRe、190Os（n,p）190gRe、190Os（n,p）190Re、189Os（n,p）189Re、188Os（n,p）188Re、190Os（n,α）187W和190Os（n,n’）190mOs等12个反应道;镥同位素:175Lu（n,2n）174mLu、175Lu（n,2n）174gLu和175Lu（n,α）172Tm等3个反应道,共计53个反应道130多个能量点对应截面进行了测量,在截面测量中样品均为高纯的天然同位素单质或化合物。在数据的测量中使用高分辨率的同轴高纯锗（HPGe）探测器进行γ谱的获取,利用成熟的截面计算公式进行了数据的处理,同时根据核反应生成核人工放射性的衰变和生长规律,得到了在核反应截面测量中扣除由EC或β-衰变对所测量反应影响的计算公式、生成核相同时截面的计算公式以及在截面测量中监督反应的选择规则等在数据处理中要解决的问题。并把本工作的数据和其他一些作者的数据以及评价值进行了收集、分析和比较,其中190Pt（n,2n）189Pt、175Lu（n,α）172Tm、96Ru（n,p）96mTc和96Ru（n,α）93mMo四个反应截面值在我们是首次测量报道。在14 MeV中子引起的核反应截面测量的基础上,本文对2007年以前的14.5 MeV中子引起的（n,2n）、（n,p）、（n,α）、（n,t）、（n,3He）五种核反应截面的实验数据进行了收集、分析和整理。根据核反应蒸发模型和预平衡激子模型,在一定的近似条件下对这五种核反应截面系统学进行了研究,给出了计算14.5 MeV中子引起的上述五个反应截面的系统学公式,并与文献结果进行了比较。
孙小军[3]（2007）在《预平衡裂变动力学研究及n+～（12）C反应的理论分析与中子核数据库的建立》文中研究指明本论文主要包括两方面研究内容：一是应用裂变的扩散模型对n＋238U和p＋208pb的预平衡裂变过程进行研究；二是对n＋12C反应的理论分析与中子评价核数据库的建立．关于预平衡裂变，主要通过数值解Smoluchowski方程，对两个典型核反应n＋238U和p＋208pb的裂变过程进行了研究，并把结论推广到锕系核和重核的情况．对锕系核来说，在中低能的情况下，可以忽略预平衡裂变过程的影响；而对Pb等重核来说，即使在激发能比较高（GeV量级）的情况下，也可以忽略预平衡裂变的贡献．从而为利用平衡态理论计算裂变截面，在加速器洁净能源驱动次临界系统（ADS）等工程的靶物理模拟计算中忽略靶材料核的预平衡裂变提供了理论支持．在核温度较高的锕系核的裂变过程中，会出现裂变速率的Overshooting现象，该现象主要是由鞍点处的扩散流引起的．对于Pb等重核则不会出现类似的Overshooting现象．同时，还讨论了选择鞍点或断点作为裂变点在扩散模型中所引起的物理图像，并认为在扩散模型中选择鞍点作为裂变点是比较合理的．如裂变前及裂变过程中有轻粒子发射，则裂变速率的Overshooting现象将减弱甚至消失，这是因为发射的轻粒子总会带走母核的一些能量，子核的激发能或核温度将减少或降低，从而减弱了预平衡过程中裂变的几率．从定性的角度更加支持了在中低能情况下利用平衡态理论计算裂变截面及在高能情况下靶物理的模拟计算中忽略预平衡裂变过程的合理性．当扩散项为常数、漂移项为一维谐振子势（包括谐振子势阱和谐振子位垒）的情况下，得到Smoluchowski方程的解析表达式．此解析解包含了目前已知其它势场形式的解析表达式，初始条件为δ（x—x0）函数也只是此解析解的一种特例．其中重点讨论了谐振子势阱形式的解析解，分析了几率密度在不同的核温度及初始条件下随时间的变化特征，得到了定态解及稳定解的表示形式及其满足的条件．根据一维情况下的定态解及稳定解可知，在大粘滞性条件下的输运过程中，当扩散流受到谐振子势的束缚时，不管扩散流处于何种状态，最终会达到稳定．这个结论为扩散流稳定性条件的应用提供了一定的参考．同时，为研究大粘滞性的扩散过程（如天然气在煤颗粒中的扩散，乳胶质的悬浮等问题）的应用提供学术上的参考。在轻核反应方面，角动量相关的跃迁矩阵元是该理论模型的一个关键问题．本文利用耦合表象与非耦合表象之间的转换技巧，详细地推导了跃迁几率角动量因子，得到的结果与文献给出的结果一致，且此推导方法简单，思路明了易懂．利用新轻核反应模型理论．重新对n＋12C反应进行了研究，主要在四个方面进行了改进．第一，把入射能量提高到30MeV，以供核工程的需要；第二，在n＋12C反应过程中，对靶核和各反应道剩余核能级纲图进行了更新；第三，在更新的能级纲图基础上，得到了一套新的中子及带电粒子的光学模型势参数；最后，重新对各个反应道进行了分析，并在此基础上，利用改进的LUNF程序，得到了出射总中子双微分截面，并很好地符合实验数据．通过对出射总中子双微分截面的理论分析可知，总谱（从出射能区的高能段起）的第一个峰值主要是弹性散射反应道的贡献，第二、第三个峰值主要分别是第一、第二激发态非弹散射反应道的贡献，而第四个峰值则主要是由第三激发态非弹散射反应道与（n，nα）反应道共同贡献的结果．由于12C的第三激发态存在E3模式的γ退激和α粒子发射的竞争，而目前程序对E3模式的γ退激不能计算准确．为此，我们借鉴日本库JENDL-3．3中采用耦合道和统计模型计算的第三激发态非弹散射截面的结果，在配合中子角通量谱基准检验结果的基础上进行调整，得到了与中子角通量谱符合很好的基准检验结果，以确定第三激发态非弹散射截面值．在此基础上，建立了30MeV以下入射能区的中子评价核数据库，并截取20MeV以下能区的数据建立了更新版中子评价核数据库CENDL-3．1版．通过基准检验，可看到本文CENDL-3．1版的基准检验结果非常好地符合了中子角通量谱实验数据，且明显比ENDF／B-Ⅶ库的结果要好．特别是本文新建的两个核数据库都包含了伴随中子出射的全部带电粒子信息的双微分截面文档（file 6），这在国际上同类核数据库（包括ENDF／B-Ⅶ库和JENDL-3．3库）是无法做到的．另外，由于目前理论计算的20MeV以上能区的非弹散射角分布不能很好地符合实验数据，且ENDF／B-Ⅶ库和JENDL-3．3库中也都没有给出这些数据，故本文利用最小二乘法拟合实验数据，给出了20MeV以上能区的第一激发态、第二激发态非弹散射角分布的Legendre系数，从而弥补了其它数据库中的不足．同时，在新轻核反应模型理论的基础上，为带电粒子Kerma（Kinetic Energy Released from Material）系数的研究提供了很好的理论基础．
闫玉良[4]（2006）在《～5He预平衡发射双微分截面的研究及中子～（14）N反应双微分截面文档的建立》文中认为最近，在研究中子诱导的轻核反应总中子出射的双微分截面理论中，预平衡反应中5He发射的可能性被揭示了出来。确立5He发射的可能性以后，为了在理论上描述5He的预平衡发射，便需要给出5He预平衡发射的双微分截面理论公式。基于“pick-up”机制，利用计算d，t，3He，α等复杂粒子预平衡出射双微分截面的理论方法，把它推广到用来描述不稳定核5He的发射，建立了描述预平衡反应中5He发射的双微分截面理论公式。完善了统计理论中包含5He在内的预平衡发射各种复杂粒子双微分截面的理论模型。计算分析表明，对于低能核反应，5He发射中的[1，4]组态为主要项，即一个出射中子拾取复合核中费米海下的四个核子形成5He发射．出射粒子分布的朝前性是预平衡反应的特征之一，入射中子能量越高，复杂粒子发射的朝前性越强；在相同的入射能情况下，复杂粒子发射的朝前性弱于单粒子发射的朝前性。这是由于复杂粒子发射中包含了拾取费米海下的核子，而费米海下核子的运动是各向同性的，这使得复杂粒子发射的朝前性减弱。出射的复杂粒子发射朝前性的强弱主要取决于复杂粒子集团中每个核子的平均动量的大小，平均动量越大，朝前性会越强．以n+14N反应为例，讨论了预平衡反应中5He发射的特点。结果表明5He出射的朝前性强于α粒子而弱于中子。5He发射后自发崩裂为一个中子和一个α粒子，计算了n+14N反应中5He发射后崩裂的中子和α粒子的能谱范围，从5He崩裂出来的中子主要贡献在总出射中子谱的低能区域。在统一的Hauser-Feshbach和激子模型理论基础上，发展了一个新的轻核反应理论模型。使用在这个新理论模型基础上编写的LUNF程序，对n+14N反应出射粒子的双微分截面进行了计算和分析。新的理论模型可以严格保证预平衡反应过程中的角动量和宇称守恒。并建立了严格的运动学公式以保证核反应过程中的能量平衡。计算结果显示理论计算能够很好的符合实验测量值，说明新的轻核反应理论模型可以描述好1p壳轻核反应行为。利用LUNF程序计算了n+14N反应，结果表明n+14N反应的反应机制非常复杂，在入射能En=14.2MeV时，便有超过一百个对应于不同分立能级的分反应道开启，由于与n+14N反应有关的核素的能级纲图给出的分立能级足够高，因此在计算过程中全部使用分立能级，没有使用连续能级。在理论计算中，严格考虑了复合核到剩余核分立能级预平衡发射时的角动量守恒和宇称守恒。对反应中5He的发射也进行了分析，结果表明5He发射在中子入射能比较高时有比较重要的作用，从5He发射崩裂出来的中子贡献于总出射中子谱的低能部分。对于n+14N反应，预平衡反应机制占主导地位，这也和其它的1p壳轻核相一致，例如6，7Li，12C，16O和10B等。因此仅考虑平衡态发射理论，例如Hauser-Feshbach模型，不能够描述好1p壳轻核反应。将利用新的轻核模型理论计算的结果和ENDF／B-VI库利用Kalbach系统学方法给出的双微分截面谱进行了比较，结果表明利用Kalbach系统学方法不能得到出射粒子的能量特征谱。轻核反应中剩余核的反冲效应非常明显，严格的运动学公式不仅能保证核反应过程中的能量平衡，并且能够给出二次出射粒子的能谱的合理形状。这为建立中子数据库中双微分截面文档提供了运动学的理论基础。由于缺少理论方法，以往国内外的核数据库中14N的中子核数据文档中没能建立双微分截面文档．现在利用LUNF程序，在符合中子双微分截面实验测量数据的基础上，制作出了以ENDF／B-VI库格式形式的在中子入射能量20MeV以下的双微分截面数据文档．由于核工程应用需要，又将能量范围提高到30MeV。在吸收ENDF／B-VI库数据文档的基础上，给出能量区间10-5eV到30MeV包含双微分截面数据文档的全套14N中子数据．制作出的n+14N全套核数据各项检查均达到要求，可以提供核工程应用。
段军锋[5]（2006）在《～5He预形成几率研究及中子诱发～（16）O和～（19）F反应双微分截面文档的建立》文中提出本论文主要包含轻核反应基础理论研究和核数据应用研究两方面的内容。基础理论研究是应用Iwamoto-Harada模型建立了非稳定核5He在预平衡发射中的预形成几率公式；核数据应用研究是建立了入射中子能量到20MeV的16O和19F以及中子入射能量到30MeV的16O的包含了双微分截面文档（文档六）的全套中子数据库。轻核的双微分截面数据对于核工程应用有着很重要的应用价值。然而由于没有合适的理论方法，国际上各大中子数据库普遍没有包含所有出射粒子信息并保证能量平衡的双微分截面文档。在统一的Hauser-Feshbach和激子模型基础上发展的新轻核反应理论很好地解决了这个问题。新轻核反应理论可以描述轻核反应的最主要的反应机制-从复合核到剩余核分立能级的预平衡发射，而国际上现有的核反应统计理论模型程序中都恰恰缺失了此种反应机制，故而不能很好描述轻核反应的行为。在新轻核反应理论的发展过程中，提出了非稳定核-5He发射的可能性，为此需要对5He核在预平衡发射中的预形成几率进行研究。以往的核反应统计模型所考虑的复杂粒子出射都是些稳定的核，如d、t、3He、α等，然而长期以来一个非稳定核-5He发射的可能性被忽略了。虽然5He是不稳定核，发射后会很快崩裂为一个中子和一个α粒子，但在中子诱导的核反应中5He发射的阈能明显比3He的小得多，由此在理论上提出了5He发射的可能性。在核反应中，5He发射主要来自于预平衡发射机制，角动量相关的激子模型可以很好地描述这种类型的预平衡反应过程。在激子模型中，理论上给出5He在复合核内的预形成几率是描述5He发射的重要因素之一。Iwamoto-Harada模型已经给出了仅包含1s壳核子的d、t、3He以及α粒子的形成几率，该模型的基本物理图像是在预平衡发射过程中引入了拾取机制，即出射的单核子在发射前拾取了复合核内的其它核子，而形成了复杂粒子发射，拾取其它核子的几率即为复杂粒子的预形成几率。核内核子由壳模型波函数描述，由壳模型的特性给出每个运动自由度的位置与动量的关联条件，再由复杂粒子占有的相空间体积积分得到各种组态[λ，m]的预形成几率，其中λ和m分别表示出射复杂粒子中在费米海上及费米海下的核子数目。在核反应统计模型中，我们只考虑5He的[1，4]组态。这就意味着，一个被发射的中子在出射前拾取了复合核中的一个α集团而形成5He的预平衡发射。5He自发崩裂过程中所产生的中子主要贡献在总出射中子双微分截面的低能端，考虑5He发射可以很好的改善双微分总谱低能端理论计算与实验的符合。应用上述新发展的轻核反应理论计算和分析了14.1MeV和18MeV中子诱发16O反应的总出射中子双微分截面，14.1MeV中子入射的理论计算与实验测量取得了很好的符合。而18MeV中子诱发16O反应的理论计算与实验测量在总出射中子双微分截面低能端有明显的偏差，文中对该偏差做了理论分析。由于18MeV处只有一家测量于1988年的实验数据，为此我们期待着更多更精确的实验测量。文中还详细分析了来自不同反应道的出射中子对双微分截面的贡献，其中包括从5He崩裂中产生的中子。对于中子诱发16O反应，5He崩裂产生的中子对总出射中子双微分截面的低能端有着重要的贡献。在计算过程中我们也考虑了直接非弹反应，但直接非弹在中子诱发轻核反应中只占很少的比例。对反应机制的理论分析表明，从复合核到剩余核分立能级的预平衡发射是轻核反应的主要机制。在理论计算与实验数据取得很好符合的基础上建立了入射中子能量在20MeV以下16O的包含了双微分截面文档-文档六的全套中子数据库。根据需求，还将中子入射能量扩展到了30MeV，建立了30MeV以下16O的全套中子数据库。美国的ENDF／B-Ⅵ库第八版采用Kalbach系统学的方法给出了16O一些反应道的文档六，然而事实上Kalbach系统学只限于用在连续能级发射轻粒子的双微分谱计算，并不适用于描述轻核分立能级多粒子发射的反应过程，不能给出合理的出射中子能量一角度谱。而且Kalbach系统学不能保证文档六的能量平衡。新轻核反应理论已经成功的应用到了1p壳核，为了进一步验证其适用范围，我们将其推广到2sld壳核-19F。文中计算和分析了14.2MeV中子诱发19F反应的总出射中子双微分截面，与实验数据取得了很好的符合。由于中子诱发19F反应的（n,2n）反应道开得比较早而且有相当大的贡献，所以在总出射中子双微分截面的低能端主要是（n，2n）反应二次发射中子的贡献，5He崩裂产生的中子的贡献并不明显。在理论计算与实验数据取得很好符合的基础上建立了20MeV以下19F包含文档六的全套中子数据库。美国的ENDF／B-Ⅶ库采用TNG程序理论计算给出了19F的文档六，日本的JENDL-3.3库采用Kumabe系统学的方法给出了19F的文档六。事实上，Kumabe系统学是在Kalbach系统学的基础上发展而来的，它也不适用于描述轻核反应过程，而且也不能保证文档六的能量平衡。TNG程序计算给出的文档六能够保证能量平衡，但它是以与角动量无关的激子模型和Hauser-Feshbach理论为理论框架的，这种激子模型只能考虑末态为连续能区，所以它也无法描述轻核反应的主要反应机制-复合核到剩余核分立能级的预平衡发射。上述这几种方法都无法给出完全采用分立能级计算得到的出射中子特征谱，它们给出的都只是光滑的谱形。美国的ENDF库和日本的JENDL库关于16O和19F的数据内容，在统计理论模型计算中都考虑了连续能级发射。但是由于这些轻核的能级纲图给出的分立能级的能量足够高，因此我们在理论计算中完全采用分立能级，而没有考虑连续能级。在这种既可以完全用分立能级又可以用连续能级进行理论模型计算的情况下，对连续能级中能级密度参数的取值问题进行了物理上的理解和讨论。实际上采用连续能级是一种核结构的近似描述，完全采用分立能级则可以更清楚地反映出哪些高激发态可以发射中子，哪些有带电粒子以及γ退激的竞争，从而给出更清晰的物理图像。
闫玉良,孙小军[6]（2004）在《激子模型中的激子态寿命和激子态跃迁率与发射率》文中提出通过预平衡核反应理论中的激子模型理论 ,给出了激子模型中的激子态寿命和激子态发射率与跃迁率的表达式。并通过计算给出了轻核 （9Be、1 6O） ,中等核 （56Fe、64Zn） ,重核 （1 75Lu、1 84W）等核的各激子态寿命以及它们的发射率和跃迁率。结果表明对于轻核 ,前几个激子态在反应中占主要的部分 ,使用时可以作无返回近似。这反映了在轻核反应中 ,预平衡反应占主要的地位。
段军锋[7]（2003）在《中子诱发112 120Sn反应的理论计算》文中认为应用光学模型和以复合核平衡态理论（Hauser—Feshbach理论）及激子模型为基础的核反应多步过程的半经典理论，计算了当中子入射能量低于20MeV时n+112 120Sn反应的所有中子入射截面、弹性散射角分布、出射中子能谱以及出射中子双微分截面。光学模型被用来获得各种粒子的光学势参数，以及各种粒子发射率的计算。在计算中我们发现，对于反应n+112 120Sn当入射中子能量小于20MeV时，在整个反应过程中平衡态发射占主要部分，而预平衡态发射只占次要部分。为了保证整个反应过程的能量守恒，我们严格考虑了反冲核效应的影响。计算结果表明，理论值与实验值符合的很好，可以认为运用光学模型及核反应多步过程的半经典模型从理论上预言核反应是很成功的。
范晓丽[8]（2001）在《中子诱发～（16）O反应的理论计算》文中研究表明为了更准确的描述轻核核反应，以豪泽-费许巴赫理论和激子模型为基础，建立与Jπ有关的激子模型和统一的豪泽-费许巴赫理论与激子模型理论是非常必要的。由此理论模型出发，对第一次粒子发射采用预平衡和平衡机制来描述，而光学模型被用于获得各种粒子的光学势参数，并用于各种粒子发射率的计算。 本文在此理论框架的基础上计算了各种反应截面以及弹性散射角分布，同时计算了总出射中子的双微分截面。并且发现：对于反应n+16O，当入射中子的能量小于20MeV时，在整个反应过程中，预平衡发射占主要部分，而平衡态发射只占次要部分；且二次粒子发射都是从分立能级到分立能级；没有三体分裂，两体分裂的反应道已经开放，但计算结果表明其反应截面很小。 由于轻核质量轻，发射粒子后反冲效应很强，理论计算中还严格考虑了反冲效应的影响，从而保证了能量守恒。 结果表明，理论计算与实验数据的符合很好，本文的理论计算方法的探索是成功的。
二、激子模型中的激子态寿命和激子态跃迁率与发射率（论文开题报告）
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
本文主要提出一款精简64位RISC处理器存储管理单元结构并详细分析其设计过程。在该MMU结构中,TLB采用叁个分离的TLB,TLB采用基于内容查找的相联存储器并行查找,支持粗粒度为64KB和细粒度为4KB两种页面大小,采用多级分层页表结构映射地址空间,并详细论述了四级页表转换过程,TLB结构组织等。该MMU结构将作为该处理器存储系统实现的一个重要组成部分。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
三、激子模型中的激子态寿命和激子态跃迁率与发射率（论文提纲范文）
（1）中子入射Gd核反应全套微观数据的理论计算（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 目录 |
| 第一章 绪论 |
| 1.1 选题背景 |
| 1.2 研究方法及步骤 |
| 1.3 研究意义 |
| 第二章 理论模型 |
| 2.1 核反应基本理论简述 |
| 2.2 核反应过程 |
| 2.2.1 独立粒子阶段 |
| 2.2.2 复合系统阶段 |
| 2.2.3 最后阶段 |
| 2.3 唯象光学模型势 |
| 2.4 扭曲波波恩近似 |
| 2.5 预平衡态核反应与激子模型 |
| 2.6 平衡态复合核反应 |
| 2.6.1 蒸发模型 |
| 2.6.2 Hauser-Fashbach理论 |
| 第三章 光学模型势参数的计算 |
| 3.1 光学势参数及APMN程序的使用 |
| 3.2 总截面计算结果及分析 |
| 3.3 弹性散射角分布的数据计算 |
| 第四章 直接非弹性截面的计算与分析 |
| 第五章 全套微观数据的计算与分析 |
| 5.1 UNF程序使用介绍及中子出射反应道截面计算结果及分析 |
| 5.2 γ射线出射截面计算结果及分析 |
| 5.3 各个反应道出射截面计算结果及分析 |
| 5.4 双微分截面计算结果及分析 |
| 结论 |
| 参考文献 |
| 攻读硕士学位期间取得的学术成果 |
| 致谢 |
（2）14MeV中子引起的核反应截面及系统学研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第一章 绪论 |
| 1.1 引言 |
| 1.2 中子引起核反应截面测量的意义 |
| 1.3 中子引起核反应截面系统学研究的意义 |
| 1.4 中子引起的核反应 |
| 1.5 中子引起的核反应截面测量方法 |
| 1.5.1 根据核反应生成产物核性质来测量反应截面的方法 |
| 1.5.2 根据核反应放出瞬发辐射测量反应截面的方法-直接测量法 |
| 1.6 兰州大学14 MeV中子活化截面测量进展 |
| 1.6.1 (n,2n)反应 |
| 1.6.2 (n,p)反应 |
| 1.6.3 (n,α)反应 |
| 1.6.4 (n,3n)反应 |
| 1.6.5 (n,d~*),(n,t)和(n,n'α)反应 |
| 1.6.6 (n,x)反应 |
| 1.6.7 其它反应 |
| 1.7 14 MeV中子引起的核反应截面系统学研究进展 |
| 1.7.1 (n,2n)反应截面的系统学研究进展 |
| 1.7.2 (n,charged particle)反应系统学研究进展 |
| 1.8 本文主要研究内容和结果 |
| 参考文献 |
| 第二章 14 MeV中子引起的核反应截面测量原理及相关问题 |
| 2.1 活化截面的一般计算公式及相关修正 |
| 2.1.1 中子注量率波动校正因子 |
| 2.1.2 特征γ射线在样品中的自吸收校正因子 |
| 2.1.3 样品几何校正因子 |
| 2.1.4 特征γ射线级联符合校正因子 |
| 2.1.5 被测量截面不确定度的确定 |
| 2.2 核反应截面测量中扣除由EC或β~-衰变对所测量反应影响的计算公式 |
| 2.2.1 引言 |
| 2.2.2 公式的推导 |
| 2.2.3 讨论 |
| 2.4 反应截面测量中生成核相同时反应截面的计算 |
| 2.4.1 引言 |
| 2.4.2 原理和计算公式 |
| 2.4.3 结果及讨论 |
| 2.5 活化截面测量中监督反应的选取原则 |
| 参考文献 |
| 第三章 实验系统 |
| 3.1 中子源 |
| 3.1.1 14 MeV中子源 |
| 3.1.2 兰州大学强流14 MeV中子发生器简介 |
| 3.1.3 低能中子影响的校正 |
| 3.1.4 14 MeV中子源中子平均能量的确定 |
| 3.2 γ能谱测量系统 |
| 3.2.1 测量系统结构 |
| 3.2.2 HPGe γ谱仪系统的能量刻度 |
| 3.2.3 HPGe γ谱仪系统的效率刻度 |
| 参考文献 |
| 第四章 实验过程 |
| 4.1 样品的准备及监督片的选择 |
| 4.1.1 样品的准备 |
| 4.1.2 监督反应的选择 |
| 4.2 样品的照射 |
| 4.3 样品的冷却 |
| 4.4 生成核γ活性的测量 |
| 参考文献 |
| 第五章 核反应截面测量结果及讨论 |
| 5.1 反应道及相关参数的确定 |
| 5.2 测量结果比对及分析 |
| 5.2.1 14 MeV中子引起铂同位素反应截面测量结果比对及分析 |
| 5.2.2 14 MeV中子引起钌同位素反应截面测量结果比对及分析 |
| 5.2.3 14 MeV中子引起锶同位素反应截面测量结果比对及分析 |
| 5.2.4 14 MeV中子引起硒同位素反应截面测量结果比对及分析 |
| 5.2.5 14 MeV中子引起砷同位素反应截面测量结果比对及分析 |
| 5.2.6 14 MeV中子引起锇同位索反应截面测量结果比对及分析 |
| 5.2.7 14 MeV中子引起镥同位素反应截面测量结果比对及分析 |
| 5.2.8 14 Mev中子引起的部分反应同质异能态截面比 |
| 参考文献 |
| 第六章 低中能核反应截面理论 |
| 6.1 平衡态复合核反应理论 |
| 6.1.1 复合核反应与蒸发模型 |
| 6.1.2 Hauser-Feshbach理论的积分截面 |
| 6.1.3 粒子发射穿透系数与衰变宽度 |
| 6.1.4 Hauser-Feshbach理论中截面的计算公式 |
| 6.2 经典和半经典预平衡核反应理论 |
| 6.2.1 预平衡反应模型的基本思想 |
| 6.2.2 激子模型的物理图象 |
| 6.2.3 激子模型主方程及其解 |
| 6.2.4 激子态粒子发射率 |
| 6.3 蒸发模型与激子模型相结合计算粒子发射截面和能谱 |
| 6.4 激子态的跃迁速率 |
| 参考文献 |
| 第七章 14.5 MeV中子引起核反应截面的系统学 |
| 7.1 数据的整理与分析方法 |
| 7.1.1 实验数据的搜集和整理方法 |
| 7.1.2 拟合结果的评价方法 |
| 7.2 (n,2n)反应 |
| 7.2.1 (n,2n)反应截面的系统学关系 |
| 7.2.2 (n,2n)反应截面的数据整理与分析 |
| 7.2.3 (n,2n)反应系统学关系的结果和讨论 |
| 7.3 (n,p)反应 |
| 7.3.1 (n,p)反应截面的系统学关系 |
| 7.3.2 (n,p)反应截面的数据整理与分析 |
| 7.3.3 (n,p)反应系统学关系的结果和讨论 |
| 7.4 (n,α)反应 |
| 7.4.1 (n,α)反应截面的系统学关系 |
| 7.4.2 (n,α)反应截面的数据整理与分析 |
| 7.4.3 (n,α)反应系统学关系的结果和讨论 |
| 7.5 (n,~3He)反应 |
| 7.5.1 (n,~3He)反应截面的系统学关系 |
| 7.5.2 (n,~3He)反应截面的数据整理与分析 |
| 7.5.3 (n,~3He)反应系统学关系的结果和讨论 |
| 7.6 (n,T)反应 |
| 7.6.1 (n,T)反应截面的系统学关系 |
| 7.6.2 (n,T)反应截面的数据整理与分析 |
| 7.6.3 (n,T)反应系统学关系的结果和讨论 |
| 参考文献 |
| 第八章 基于兰州大学测量的14.5 Mev中子引起的核反应截面系统学关系 |
| 8.1 (n,2n)反应截面的系统学关系 |
| 8.1.1 (n,2n)反应截面的经验公式 |
| 8.1.2 (n,2n)反应截面的系统学关系参数拟合 |
| 8.1.3 (n,2n)反应截面的系统学研究结果和讨论 |
| 8.2 (n,p)反应截面的系统学关系 |
| 8.2.1 (n,p)反应截面的经验公式 |
| 8.2.2 (n,p)反应截面的系统学关系参数拟合 |
| 8.2.3 (n,p)反应截面的系统学研究结果和讨论 |
| 8.3 (n,α)反应截面的系统学关系 |
| 8.3.1 (n,α)反应截面的经验公式 |
| 8.3.2 (n,α)反应截面的系统学关系参数拟合 |
| 8.3.3 (n,α)反应截面的系统学研究结果和讨论 |
| 8.4 结论 |
| 参考文献 |
| 结论 |
| 附录 |
| Ⅰ攻读博士学位期间完成的研究成果 |
| Ⅱ致谢 |
（3）预平衡裂变动力学研究及n+～（12）C反应的理论分析与中子核数据库的建立（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第一章 引言 |
| 第二章 基于扩散模型的预平衡裂变动力学研究 |
| §2.1 裂变模型理论简介 |
| §2.1.1 液滴模型和统计理论 |
| §2.1.2 Strutinsky裂变位垒理论 |
| §2.1.3 裂变的扩散模型理论 |
| §2.2 基于Smoluchowski方程的预平衡裂变研究 |
| §2.2.1 裂变势的选取 |
| §2.2.2 预平衡裂变的几率密度随时间演化的扩散行为 |
| §2.2.3 裂变速率及准静态时间 |
| §2.2.4 鞍点几率流及鞍点内剩余几率 |
| §2.2.5 小结 |
| §2.3 一维谐振子势的Smoluchowski方程解析解研究 |
| §2.3.1 一维谐振子形式的Smoluchowski方程解析解 |
| §2.3.2 几率分布随时间的变化特征 |
| §2.3.3 几率流随时间的变化特征 |
| §2.3.4 稳定的几率密度分布及消除负几率流的方法 |
| 第三章 轻核反应及跃迁几率角动量因子的推导 |
| §3.1 轻核反应的特点 |
| §3.2 轻核反应理论 |
| §3.2.1 轻核反应的动力学机制 |
| §3.2.2 轻核反应的运动学 |
| §3.3 跃迁几率角动量因子的推导 |
| §3.3.1 对于△n=0激子态跃迁过程的角动量跃迁矩阵元的推导 |
| §3.3.2 对于△n=2激子态跃迁过程的角动量跃迁矩阵元的推导 |
| §3.3.3 对于△n=2激子态跃迁过程的角动量跃迁矩阵元的推导 |
| 第四章 n+~(12)C反应的出射总中子双微分截面的理论分析 |
| §4.1 反应道分析 |
| §4.2 光学势参数 |
| §4.3 计算结果及讨论 |
| 第五章 n+~(12)C反应的中子评价数据库的建立 |
| §5.1 国内外n+~(12)C反应的中子评价数据库概况 |
| §5.2 30MeV以下中子评价核数据库的建立 |
| §5.2.1 截面文档 |
| §5.2.2 弹性散射角分布文档 |
| §5.2.3 第一非弹角分布文档 |
| §5.2.4 第二非弹角分布文档 |
| §5.2.5 双微分截面文档 |
| §5.3 CENDL-3.1中子评价数据库的建立及泄漏中子角通量实验检验结果 |
| 第六章 总结 |
| 在读博士学位期间发表的论文 |
| 致谢 |
| 参考文献 |
| 附录一 Smoluchowski方程的差分表示 |
| 附录二 一维谐振子势的Smoluchowski方程解析解的推导 |
| 附录三 最小二乘法拟合非弹性散射角分布的Legande系数 |
| 附录四 轻核最新能级纲图 |
（4）～5He预平衡发射双微分截面的研究及中子～（14）N反应双微分截面文档的建立（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第一章 导言 |
| 第二章 LUNF程序的理论基础介绍 |
| §2.1 统一的Hauser-Feshbach和激子模型理论 |
| 2.1.1 统一的H-F和激子模型理论与其它理论的关系 |
| 2.1.2 统一的Hauser-Feshbach和激子模型理论 |
| §2.2 单粒子发射的双微分截面 |
| 2.2.1 包含角分布的激子模型主方程 |
| 2.2.2 方程中η_1与μ_1的关系 |
| 2.2.3 自由核子散射模型中的μ_1 |
| 2.2.4 利用Fermi气体模型改进μ_1 |
| 2.2.5 单粒子发射的双微分截面 |
| §2.3 复杂粒子发射的双微分截面 |
| 2.3.1 计算复杂粒子出射双微分截面的基本物理思想 |
| 2.3.2 α粒子发射的角度因子 |
| 2.3.3 ~3He,t和d粒子发射的角度因子 |
| 2.3.4 复杂粒子发射的双微分截面 |
| §2.4 ~5He发射的双微分截面 |
| 2.4.1 核反应中~5He发射问题的提出 |
| 2.4.2 ~5He的预平衡发射角度因子 |
| 2.4.3 计算结果和讨论 |
| 2.4.4 小结 |
| §2.5 核反应中的能量、角动量和宇称守恒 |
| 2.5.1 核反应中的能量守恒 |
| 2.5.2 平衡态反应理论中的角动量、宇称守恒 |
| 2.5.3 预平衡反应理论中的角动量、宇称守恒 |
| 第三章 LUNF程序介绍 |
| 3.1.1 LUNF程序的特点和功能 |
| 3.1.2 LUNF程序的结构 |
| 3.1.3 LUNF程序的输入文件 |
| 3.1.4 LUNF程序的输出文件 |
| 第四章 利用LUNF程序建立n+~(14)N反应出射粒子的双微分截面文档 |
| §4.1 20MeV以下n+~(14)N反应中子双微分截面的理论分析 |
| 4.1.1 引言 |
| 4.1.2 n+~(14)N反应的反应道分析 |
| 4.1.3 理论计算结果和讨论 |
| §4.2 建立30MeV以下中子诱发~(14)N双微分截面文档 |
| 4.2.1 建立~(14)N双微分截面文档 |
| 4.2.2 30MeV以下全套~(14)N文档的建立 |
| 4.2.3 CENDL3库中~(14)N文档与其它库中文档的对比 |
| 第五章 总结 |
| 附录A 三对角阵方程的求解 |
| 附录B CENDL3的~(14)N文档数据与实验值比较 |
| 附录C 研究生期间发表论文情况 |
| 致谢 |
| 参考文献 |
（5）～5He预形成几率研究及中子诱发～（16）O和～（19）F反应双微分截面文档的建立（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第一章 引言 |
| 第二章 轻核反应理论模型介绍 |
| 2.1 前言 |
| 2.2 统一的Hauser-Feshbach和激子模型理论 |
| 2.3 从复合核到分立能级的预平衡发射 |
| 2.4 核反应中的能量平衡 |
| 2.4.1 一次粒子发射过程 |
| 2.4.2 二次粒子发射过程 |
| 2.4.3 分立能级到分立能级的双微分截面表示 |
| 2.5 复杂粒子的双微分截面 |
| 第三章 非稳定核~5He的预形成几率研究 |
| 3.1 前言 |
| 3.2 Iwamoto-Harada模型 |
| 3.3 ~5He预形成几率公式 |
| 3.4 结果与讨论 |
| 3.5 小结 |
| 第四章 20MeV以下中子诱发~(16)O反应的理论分析以及中子数据库的建立 |
| 4.1 20MeV以下中子诱发~(16)O反应的理论分析 |
| 4.1.1 反应道分析 |
| 4.1.2 结果与讨论 |
| 4.2 20MeV以下~(16)O中子数据库的建立 |
| 4.3 30MeV以下~(16)O中子数据库的建立 |
| 4.3.1 截面和弹性散射角分布 |
| 4.3.2 双微分截面文档-文档六的比较 |
| 4.4 小结 |
| 第五章 20MeV以下中子诱发~(19)F反应的理论分析以及中子数据库的建立 |
| 5.1 反应道分析 |
| 5.2 结果与讨论 |
| 5.3 20MeV以下~(19)F中子数据库的建立 |
| 5.3.1 截面和弹性散射角分布 |
| 5.3.2 双微分截面文档-文档六的比较 |
| 5.4 小结 |
| 第六章 能级密度讨论 |
| 第七章 总结 |
| 在读博士学位期间发表的论文 |
| 致谢 |
| 参考文献 |
| 附录一 d预形成几率 |
| 附录二 t或~3He预形成几率 |
| 附录三 α预形成几率 |
（6）激子模型中的激子态寿命和激子态跃迁率与发射率（论文提纲范文）
| 1 引言 |
| 2 推广的激子模型主方程 |
| 3 激子模型中的发射率和跃迁率 |
| 4 计算结果和讨论 |
| 4.1 轻、中、重核各激子态的发射率和跃迁率 |
| 4.2 轻、中、重核的各激子态寿命 |
| 5 小结 |
（7）中子诱发112 120Sn反应的理论计算（论文提纲范文）
| 第一章 导言 |
| 第二章 理论基础 |
| 2.1 光学模型 |
| 2.2 平衡态理论 |
| 2.3 非平衡态理论 |
| 2.4 统一的Hauser-Feshbach理论和激子模型 |
| 2.5 能级密度 |
| 2.6 与Jπ有关的激子模型 |
| 2.7 直接反应理论(DWBA方法) |
| 第三章 计算结果及分析 |
| 3.1 光学势参数 |
| 3.2 理论计算结果与实验数据比较 |
| 第四章 结论 |
| 参考文献 |
| 致谢 |
| 附录1: 攻读硕士期间发表的论文 |
（8）中子诱发～（16）O反应的理论计算（论文提纲范文）
| 英文摘要 |
| 中文摘要 |
| 一 导言 |
| 二 理论基础 |
| 1 光学模型 |
| 2 平衡态理论 |
| 3 非平衡态理论 |
| 4 统一的Hauser-Feshbach理论和激子模型 |
| 5 与Jπ有关的激子模型 |
| 三 轻核反应双微分截面理论 |
| 1 二次粒子发射双微分截面 |
| 2 双微分截面从质心系到实验室系的转换 |
| 3 能级宽度的影响 |
| 四 反应结果及分析 |
| 1 光学势参数 |
| 2 各反应道能级跃迁情况 |
| 3 理论计算结果与实验数据比较 |
| 五 结论 |
| 参考文献 |
| 致谢 |
四、激子模型中的激子态寿命和激子态跃迁率与发射率（论文参考文献）
- [1]中子入射Gd核反应全套微观数据的理论计算[D]. 张开强. 西北大学, 2013(S1)
- [2]14MeV中子引起的核反应截面及系统学研究[D]. 罗均华. 兰州大学, 2008(11)
- [3]预平衡裂变动力学研究及n+～（12）C反应的理论分析与中子核数据库的建立[D]. 孙小军. 中国原子能科学研究院, 2007(04)
- [4]～5He预平衡发射双微分截面的研究及中子～（14）N反应双微分截面文档的建立[D]. 闫玉良. 中国原子能科学研究院, 2006(04)
- [5]～5He预形成几率研究及中子诱发～（16）O和～（19）F反应双微分截面文档的建立[D]. 段军锋. 中国原子能科学研究院, 2006(04)
- [6]激子模型中的激子态寿命和激子态跃迁率与发射率[J]. 闫玉良,孙小军. 广西物理, 2004(04)
- [7]中子诱发112 120Sn反应的理论计算[D]. 段军锋. 西北大学, 2003(01)
- [8]中子诱发～（16）O反应的理论计算[D]. 范晓丽. 西北大学, 2001(01)